旧没有直接回答这个问题，而是继续在纸上写了起来。

他先在之前绘制出的函数图像上做了个基础的坐标系。

又在x轴方向上画了个→，写上了一个v字。

这代表着一个波以一定的速度v向x轴的正方向运动。

接着徐云解释道：

“首先我们知道，一个波是在不停地移动的。”

“这个图像只是波在某个时刻的样子，它下一个时刻就会往右边移动一点。”

法拉第等人齐齐点了点头，

这是标准的人话，不难听懂。

至于波在下个时刻移动了多少也很好计算：

因为波速为v，所以Δt时间以后这个波就会往右移动v·Δt的距离。

随后徐云在其中一个波峰上画了个圈，又说道：

“在数学角度上来说，我们可以把这个波看成一系列的点（x，y）的集合，这样我们就可以用一个函数yfx来描述它，对吧？”

函数就是一种映射关系，在函数yfx里，每给定一个x，通过一定的操作fx就能得到一个y。

这一对（x，y）就组成了坐标系里的一个点，把所有这种点连起来就得到了一条曲线——这是货真价实的初一概念。

接着徐云又在旁边写了个t，也就是时间的意思。

因为单纯的yfx，只是描述某一个时刻的波的形状。

如果想描述一个完整动态的波，就得把时间t考虑进来。

也就是说波形是随着时间变化的，即：

图像某个点的纵坐标y不仅跟横轴x有关，还跟时间t有关，这样的话就得用一个二元函数yfx，t来描述一个波。

但是这样还不够。

世界上到处都是随着时间、空间变化的东西。

比如苹果下落、作者被读者吊起来抖，它们跟波的本质区别又在哪呢？

答案同样很简单：

波在传播的时候，虽然不同时刻波所在的位置不一样，但是它们的形状始终是一样的。

也就是说前一秒波是这个形状，一秒之后波虽然不在这个地方了，但是它依然是这个形状。

这是一个很强的限制条件。

既然用fx，t来描述波，所以波的初始形状（t0时的形状）就可以表示为fx，0。

经过了时间t之后，波速为v。

那么这个波就向右边移动了vt的距离，也就是把初始形状fx，0往右移动了vt。

因此徐云又写下了一个式子：

fx，tfxvt，0。

接着他看了法拉第一眼。

在场的这些大佬中，大部分都出自专业科班，只有法拉第是个学徒出身的‘九漏鱼’。

虽然后来恶补了许多知识，但数学依旧是这位电磁大佬的一个弱项。

不过令徐云微微放松的是。

这位电磁学大佬的表情没什么波动，看来暂时还没有掉队。

于是徐云继续开始了推导。

“也就是说，只要有一个函数满足fx，tfxvt，0，满足任意时刻的形状都等于初始形状平移一段，那么它就表示一个波。”

“这是纯数学上的描述，但这还不够，我们还需要从物理的角度进行一些分析。”

“比如......张力。”

众所周知。

一根绳子放在地上的时候是静止不动的，我们甩一下就会出现一个波动。

那么问题来了：

这个波是怎么传到远方去的呢？

我们的手只是拽着绳子的一端，并没有碰到绳子的中间，但是当这个波传到中间的时候绳子确实动了。

绳子会动就表示有力作用在它身上，那么这个力是