的可行性，在讨论中彼此的关系也在缓慢增进。

最后确定一个方向，合力开始求解。

接着在一段时间后同时停笔，将答案轻轻推到对方面前，进行交换检验。

最终发现答案完全一样，互相对视一眼，如同见到知己一般哈哈大笑起来.

然而此时此刻。

于敏的做法却相当于嚷嚷了声讨论个der啊。

然后把方程的几个解往桌上一甩，对徐云说了句你逆推验证一下吧。

要是没错我就去打篮球了，别人都到球场了赶时间呢.

╯‵□′╯︵┻━┻！！！

这td玩毛啊？

自己这头连思路都没确定，于敏居然直接把答案拿了出来

要知道。

钱五师的那份实验报告此前算是国家绝密，由专人看护，哪怕是钱秉穹想要查阅都要事先申报才行。

换而言之。

于敏只可能在分组之后，才会第一次知道那份报告的存在，以及看到详细内容。

而就在这短短的十多二十分钟内。

他不但理清了具体思路，还列出了方程并且解出了答案。

最后甚至还有时间在徐云边上看了会儿戏？

这td不是挂是啥.

不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？

毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。

随后徐云又想到了海对面的u2。

也不知道哪架u2会这么非酋.或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里.

真·这辈子值了。

“.”

又过了一会儿。

徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。

毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。

于是很快。

徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。

在于敏给出的参数中。

a指的便是马赫数、

&na是攻角、

rec则是

临界雷诺数。

其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。

当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。

这个过程不仅与流速v有关。

而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。

最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd/μ。

后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。

流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。

也就是.

流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。

相反。

倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）

接着很快。

徐云便将这几个参数代入了方程里。

&na2.92°rec6.5x106”

“那么自由来流参数就是288.15”

“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61”

“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632”

“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.231。”

写到这里。