张末态超子的数据表格。

加之最早一页附带的喷柱图.

蓦然。

古兹密特的心中冒出了一个念头：

难道说.

那些华夏人真的发现了什么？

于是他深吸一口气，继续看了下去。

在末态超子表格的后一页，赵忠尧附加上了一个推导过程：

对称性的定义在物理中是众所周知的：如果一个无限小变换δ是对称变换，则存在一个k，使得δldk。

如果δ1ldk1，δ2ldk2，即二元组，，那么有δ在边界上满足条件，使分部积分中的边界项消失对时空中任意两个无交的闭子集c1，c2，对于，总能找到，使，x∈c1

但0，x∈c2第三个条件最为关键，它意味着任意的对称变换总可以分解成多个子集上的和，这刻画了局域性。

第一个条件对于全局变换也对，以后将看到第二个条件保证了变换定义的荷为0，这也是局域性的体现，即无穷远处的场不参与变换。整体变换总是改变无穷远处的场，因此它对应的荷不为0

局域对称性δ∈tf。这里记δ∈tf，是一个切矢量场，可以定义切矢量场的李括号∈，因此局域对称性构成封闭的李代数g。由frobeni定理，所有局域对称性所张成的可积，可以定义积分子流形

如果此时徐云在场并且看到了这段内容，他估计会很感慨的拍一拍古兹密特的肩膀，说一声老哥俺理解你。

毕竟

当初在看到这段推导的时候，徐云的下巴也差点被惊到了地下。

没错。

这段推导并不是初版论文的内容，而是赵忠尧等人补充的新成果：

当初的初版内容主要基于串列式加速器的首次启动数据，大概还有20左右是需要后续实验填充的。

不久前。

在组织上批复了一批电能后，赵忠尧等人又进行了数次撞击实验。

而就在某次撞击实验中，他们发现了一个全新的现象。

也就是.

u局域对称性。

后世的粒子物理有一个铁律，叫做所有的费米子都必须满足u的局域对称性。

具体来说就是：

费米子对应的旋量场在进行以下的变换后，拉格朗日密度的形式不变。

ψ→eiαψ这里的变换包含α这个有关坐标的函数，所以不同点的变换规则不同，称为“局域对称性“。

但问题是在眼下这个时代，费米子的局域对称性存在一个问题。

因为它的的原始拉格朗日量为lψψ，看这个表达式就很容易发现这个拉格朗日量在u的变换下并不是守恒的。

其原因就在于像广义相对论这种一样一个协变量的导数，其实并不是协变的。

赵忠尧等人则在对撞中发现一颗电子在某种特殊的偏转角后，出现了一个很奇怪的量化性轨迹。

这个轨迹在数学上的表达式就是dμμ+ieaμlψψaμ，也就是在庞加莱群的变换下出现了一个矢量场。

而这个场

恰好能够修补导数的协变性。

这其实是个在十三年后才会被解答的问题，没想到赵忠尧他们居然机缘巧合的做出了数学修正。

更关键的是.

u局域对称性需要将协变导数dμ与旋量场ψ以组合的方式，构建能添加进拉格朗日量的守恒量。

虽然dμ是守恒的，但它只是一个作用于场的算符。

所以想要得到守恒的标量，就要对两个协变导数的对易子进行化简。

这在数学上恰好又符合了夸克.准确来说是元强子模型的规范指标。

因此古兹密特此时看到的这篇论文，要比徐云早先看到的初